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正铁氧体
2009-11-26
sdjntl
- 正铁氧体orthoferrite
又称钙钛矿型铁氧体。具有钙钛矿型结构的铁氧体。其化学式为AFeO3(式中A为Y或一部分其他稀土元素)。其晶体结构与天然钙钛石(CaTiO3)相同，属正交晶系。具有单轴各向异性。饱和磁化强度很低，约为(4.9～11.4)×10-4T，其泡径(磁泡处于稳定状态时的直径)较大，迁移率较低。用它制作的磁泡存储器具有非挥发性、抗辐射能力强。利用薄膜技术可实现集成化，在密
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锂锰铁氧体
2009-11-26
sdjntl
- 锂锰铁氧体lithium manganese ferrite
分子式：Li0.5Fe2.2～2.4Mn0.1～0.27O4
性质：以铁和锂氧化物为主同时掺锰的复合氧化物矩磁材料。立方晶系尖晶石结构。具有较高的饱和磁感应强度和矫顽力，居里点高约600℃，温度系数小。采用高温固相烧结法制备，主要用作宽温度范围(-55～125℃)磁心存储元件材料。
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富尔极板
2009-11-26
sdjntl
- 尔极板Faure plate
供铅酸蓄电池使用的一种涂膏式极板。是富尔Faure于1881年首次提出的。
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探地雷达动态带宽
2009-11-26
sdjntl
- 探地雷达动态带宽探地雷达的动态带宽主要是指探地雷达接收天线接收到信号的频带宽度，每个天线发射出的电磁波信号的频带宽度是固定的，而电磁波在介质中传播后频率会发生改变，探地雷达的接收天线在接收信号时会根据介质情况将带宽进行动态适应，保证探测到的信号效果更佳。此外，探地雷达得到的每道数据的频率也有所不同，接收天线会对每道数据的频率进行动态组合，带宽也进行动态适应。此即为探地雷达的动态带宽。
要准确得到
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矩磁铁氧体
2009-11-26
sdjntl
- 矩磁铁氧体rectangular loop ferrite
具有矩形磁滞回线、剩余磁感强度Br和工作时最大磁感应强度Bm的比值，即Br/Bm接近于1和矫顽力较小的铁氧体材料。主要有两大类：一类是常温矩磁铁氧体材料，如Mn-Mg系、Mn-Zn系、Cu-Mn系和Cd-Mn系等；另一类是宽温(-50～150℃)矩磁材料，如Li系(Li-Mn、Ni、Cu、Zn等)，M系(Ni-Mn、Zn、Cd等)。大
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米尔诺夫线圈
2009-11-26
sdjntl
- 尔诺夫线圈用于测量与线圈面正交的局部磁场分量的小截面多匝金属线圈。对输出电压积分后，这些线圈通常称之为“拾磁”线圈（因为正比于磁场）。当使用积分前信号可以很好地测出磁场起伏，此时线圈称之为：“米尔诺夫”线圈。
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产品内部的电磁兼容性设计
2009-11-19
sdjntl
- 产品内部的电磁兼容性设计
1 印刷电路板设计中的电磁兼容性
1.1 印刷线路板中的公共阻抗耦合问题
数字地与模拟地分开，地线加宽。
1.2 印刷线路板的布局
※对高速、中速和低速混用时，注意不同的布局区域。
※对低模拟电路和数字逻辑要分离。
1.3 印刷线路板的布线（单面或双面板）
※专用零伏线，电源线的走线宽度≥
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磁光克尔效应
2009-09-26
gsfei2009
- 表面磁光克尔效应作为表面磁学的重要实验手段，已被广泛应用于磁有序、磁各向异性、多层膜中的层间耦合以及磁性超薄膜间的相变行为等问题的研究。磁光克尔法是测量材料特性特别是薄膜材料物性的一种有效方法。本文较详细的介绍了磁光克尔效应的原理，测量方法以及磁光克尔法的实验装置，也介绍了实验装置中的仪器的特点。最后较为详细的介绍了磁光克尔法测量NiMn多层薄膜的磁滞回线的实验结果可以看出NiMn多层薄膜有明显的
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正交场放大管
2009-09-23
gsfei2009
- 靠电子在正交电磁场中运动并同微波场交换能量来放大信号的微波电子管。它是在磁控管基础上发展起来的另一类正交场器件。正交场放大管一般用于放大链式雷达发射机的末级，前级通常采用行波管。正交场放大管一般由电子枪、慢波电路（也称阳极）、底极、能量耦合器、收集极、磁路等部件组成（见图）。分布发射式器件不采用电子枪，底极即发射电子的阴极；重入式器件不设收集极，电子由阳极收集。
待放大的微波信号经由输入能
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帕邢－巴克效应
2009-09-23
gsfei2009
- 在磁场非常强的情况下，反常塞曼效应会重新表现为正常塞曼效应，也就是说，谱线的多重分裂会重新表现为三重分裂，这是帕邢和巴克分别于1912和1913年发现的,故名帕邢-巴克效应。当外磁场强度大于几千高斯时，外磁场的作用超过电子轨道(L)和自旋(S)之间的耦合作用。这时，L和S之间的相互作用可以忽略。在这种情况下，能级分裂的近似表达式可以写作：
，
式中量子数ML和MS分别为L和S在外磁场H方向的
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